比结合能较小的原子核转化为比结合能较大的原子核为什么释放能量

（我80公斤重，岂不是威力的好几倍-_-!)

结合能是指要把原子分解成核子，也就是说全部分解成质子和中子，所需要额外提供的能量。如果我们设构成不同物质的两个核子，分开之后的状态，也就是能量都相同，那么结合能越大，就意味着想要分开核子，需要提供的能量就越多，但分开之后总能量相同，根据能量守恒定律，说明一开始，由两个核子构成的物质所具有的能量就越小，原子核越稳定。也就是说，比结合能越小，反而说明原子本身具有的能量越大，合并成一个比结合能大的原子核，就需要放出能量了。

结合能计算公式(结合能计算公式中c)

结合能计算公式(结合能计算公式中c)

结合能计算公式(结合能计算公式中c)

结合能计算公式(结合能计算公式中c)

所谓比结合能，就是原子核结合时，相对于它们自由状态亏损的能量（或者叫做释放的能量，亏损的质量，因为说到核物理，大家肯定而且必须联想到的质能方程式），除以原小结子核的核子数量。很显然，只有一个质子的氢核，结合能为0。这样就理解了吧

随着核子数的增加，原子核中的质子数量也增加，正电荷互相排斥，自然需要更多的比结合能来让原子核稳定（把原子核结合在一起的强相互作用力是短程力，只能作用到最近邻的有限数量的核子；而电磁相互作用距离无限）。非常重的元素，因为比结合能反而下降，所以就变得不稳定了，直到它们会自发裂变。

这是某年题吧。你可以这样想，比结合能的大小，代表了的稳定性，越大越稳定。所以题目的意思就是原子核从稳定度小变成稳定度大，当然是当初能量，原子核越稳定啦。

在高中物理中，铁的比结合能

可以举例，当一个核子数较大(比铁大)的重核经过核裂变分裂成核子数较小的两个轻核时，释放出巨大能量

而核聚变中，两个较小轻核， 比铁小， 聚变成一个较大重核也会放出巨大能量

氟加入法公式的e

四、原子核的磁矩

探讨国标生活饮用水中氟化物检测标准加入法计算公式的表述.[方法]以其它国标、行业标准及教科书中关于氟化物检测的标准加入法的表述为对照,结合能斯特方程对公式进行推导.[结果]GB/T 5750-2006中氟化物检测的标准加入法的计算公式ρ(F)=ρ1·V1/V2/log-1(E2-E1/K)-1应为ρ(F-)=1·V1/V2/10E2-E1/K-1.[结论]建议标准检验方法中的公式及计量单位要适时修改,与国内外标准以及教科书保持一致

参考书籍

为何地球的引力结合能是2.45X10^32焦耳？？？

三、通过角关联可以定出级联跃迁性质

将dm质量移向无限远需做功G·m·dm/r

4/3·π·r^(3)·ρ=m

dE=G·(4/3·ρπ)^(1/3)·m^(2/3)·dm

E=∫dE {0→r}=G·(4/3·ρπ)^(1/3)·3/5·m^(5/3)

将前面的(4/3·ρπ)^(1/3)=m^(1/3)带入

则 E=3/5·G·m^(2)/r

带入数据引力常量G=6.6710^(-11)（m^3·kg^-1·s^-2）

地球质量m=5.9810^(24)（kg） 地球半径r=6.3710^(6)（m）

得 E=2.2510^(3三、L系和C系中截面的转换关系2)（J）

离子键结合比例公式

离子键结合比例公式二、光学模型的提出和基本思想：F=一、s波中子的单能级B－W公式KQ1Q2/r2。

离子键能大小，实际上就是离子间的静电力，所以有F=KQ1Q2/r2，根据这公式就有离子键的键能和阴阳离子所带电核成正比，和阴阳离子间的距离，即两半径和的平方成反比，所以带电量越多，键能越大，离子半径越小，键能越大。

阴阳离子是否中和

钠离子和氯离子之间除了有静电相互吸引作用外，还有电子与电子，原子核与原子核之间的相互排斥作用。当两种离子接近到某一定距离时，吸引与排斥达到了平衡，于是阴阳离子之间就形成了稳定的化学键。所以，所谓阴阳离子电荷相互中和的现象是不会发生的。

摧毁太阳的话，一个和地球一样大的够不够？

附录10A 相对论运动三、球形核振动能量学

太阳质量占太阳系的百分之九十九以上，地球的质量只有太阳的三十三万分之一，而氢是太阳内部核聚变的燃料，可以说太阳本身就是一个超大核弹，地球这么大的核弹炸上去，对太阳来说基本没什么影响。

要摧毁太阳，一个和地球一样大的是远远不够的，我们需要一个大约61倍地球质量的所释放出来的全部能量才能达到目的。

太阳燃烧的原因就是核聚变，也可以理解为爆炸，所以你用打是没有效果的。

智能方程E=MC2

那个男生的原话是：我的爱就像一颗高能粒子,通过隧道效应,穿越层层壁垒,引燃核聚变,以e=mc2的强度带给你光与热的关怀。

(只有能量达到一定的程度才能通过隧道，然后穿越层层阻碍。c可是光速，三、超核可以想象光速乘以光速的速度是有多么快了吧！意思就是，我的爱很强大，冲破层层阻碍来到你的身边。并以强大的能量来爱你)

其中的2是平方：P

主要表示的是微观粒子的能量大小吧.

M表示的是粒子的质量

C则代表光速

这个公式说明了那些具有裂变或者聚变性质的粒子的巨大能量

高中物理课程上有比较简单实用的说明

现在都不记得清楚了喔喔 呵呵~ 说的不清楚的地方，谅！

E是能量 m是物体高速运动时的质量 c是光速

当物体以高速运动时，质量相对于地面系乘以系数r

属于狭义相对论范畴

也就是说 质量和能量的本质是相同的

质能方程！

E=mC^2

爱因斯坦提出的三、裂变出射的中子方程。

是原子能开发的基本方程。

金属相变过程的体积膨胀，金属热膨胀系数，计算公式是怎样的？

第五节 双β衰变和β延迟粒子发射

提起金属相变过程的体积膨胀，大家都知道，有人问金属加热膨胀的实质是什么？另外，还有人想问请教金属相变对体积的影响？你知道这是怎么回事？其实金属的热膨胀率是什么?，下面就一起来看看金属热膨胀系数，计算公式是怎样的？希望能够帮助到大家！

第三节 裂变与壳结构

金属相变过程的体积膨胀

分析如下：

1、金属在℃到℃之间热膨胀系数是11-1610-6/℃,膨胀长度=金属长度温度热膨胀系数；

2、钨钢在℃到℃之间热膨胀系数6-710-6/℃,膨胀长度=金属长度温度热膨胀系数；

拓展资料

热膨胀系数影响因素

1：化学矿物组成。

热膨胀系数与材料的化学组成、结晶状态、晶体结构、键的强度有关。组成相同，结构不同的物质，膨胀系数不相同。通常情况下，结构紧密的晶体，膨胀系数较大；而类似于无定形的玻璃，往往有较小的膨胀系数。键强度高的材料一般会有低的膨胀系数。[4]

2：相变。

材料发生相变时，其热膨胀系数也要变化。纯金属同素异构转变时，点阵结构重排伴随着金属比容突变，导致线膨胀系数发生不连续变化。

3：合金元素对合金热膨胀有影响。

简单金属与非铁磁性金属组成的单相均匀固溶体合金的膨胀系数介于内组元膨胀系数之间。而多相合金膨胀系数取决于组成相之间的性质和数量，可以近似按照各相所占的体积百分比，利用混合定则粗略计算得到。

4：织构的影响。

单晶或多晶存在织构，导致晶体在各晶向上原子排列密度有异，导致热膨胀各项异性，平行晶体主轴方向热膨胀系数大，垂直方向热膨胀系数小。

5：内部裂纹及缺陷也会对热膨胀系数产生影响。

金属相变过程的体积膨胀：金属加热膨胀的实质是什么？

和下跌表现就是物价波动

实质是货供给的波动（货供给增加则通货膨胀）温和的通货膨胀无危害未预期的通胀会导致债权人和债务人之间任意的财富再分配通货紧缩通常是衰退的前兆

解决方法——稳定的货供给

实质是分子距离变大。一切物质都是由分子组成的，分子在不断地运动，当物体受热时，了能量，从而使分子的无规则运动加快，分子间距离加大．这样，原来的体积就容纳不下分子的活动了，所以就发生了膨胀，又重新到达新的平衡。

在加热条件下，金属原子间的距离增大，所以金属加热体积膨胀。

审阅专家石季英

热膨胀[1]通常是指外压强不变的情况下，大多数物质在温度升高时，其体积增大，温度降低时体积缩小。热膨胀与温度、热容、结合能以及熔点等物理性能有关。影响材料膨胀性能的主要因素为相变、材料成分与、各异性的影响。热膨胀的测量方要包括光学法、电测法和机械法。词条在还给出了常见液体的体膨胀系数与各种金属的线性膨胀系数。热膨胀thermalexpansion冷缩repengzhang材料物理学

物理本质影响的因素

测量方法

其他热膨胀

常见系数

各种金属系数

基本介绍

物体因温度改变而发生的膨胀现象叫“热膨胀”[2]。通常是指外压强不变的情况下，大多数物质在温度升高时，其体积增大，温度降低时体积缩小。在相同条件下，气体膨胀，液体膨胀次之，固体膨胀最小。也有少数物质在一定的温度范围内，温度升高时，其体积反而减小。因为物体温度升高时，分子运动的平均动能增大，分子间的距离也增大，物体的体积随之而扩大；温度降低，物体冷却时分子的平均动能变小，使分子间距离缩短，于是物体的体积就要缩小。又由于固体、液体和气体分子运动的平均动能大小不同，因而从热膨胀的宏观现象来看亦有显著的区别。

线（体）膨胀系数：温度升高1K时，物体的长度（体积）的相对增加量。

物理本质

固体材料的热膨胀本质[3]，归结为点阵结构中质点间平均距离随温度升高而增大。按照简谐振动理论解释：温度变化只能改变振幅的大小不能改变平衡点的位置。材料的热膨胀来自原子的非简谐振动。用非简谐振动理论解释热膨胀机理。（利用在相邻原子之间存在非简谐力时，原子间的作用力曲线和势能曲线解释。）

（1）用作用力曲线解释

质点在平衡位置两侧受力不对称，即合力曲线的斜率不等。

热膨胀物理本质

当r

当r>r0时，曲线的斜率较小，引力随位移增大的较慢，即位移x距离，所受合力小。

在这样的受力情况下，质点振动的平衡位置不在r0处，而要向右移。因此，相邻质点间的平均距离增加。

温度越高，振幅越大，质点在平衡点两侧受力不对称越显著，平衡位置向右移动越多，晶胞参数越大，膨胀越大。

（2）用势能曲线解释

横轴的平行线E1、E2…与横轴之间的距离分别代表温度T1、T2…时质点振动的总能量。

势能曲线

E1、E2…与势能曲线的两个交点（势能处）对应两个原子最远和最近位置，线段的中点为原子振动的中心位置。

势能曲线不是严格对称的抛物线，即势能随原子间距的减小，比随原子间距的增加而增加得迅速。

由于原子的能量随温度增加而增加，结果：原子振动的平均位置随温度升高沿AB曲线变化，温度越高，平均位置移得越远，膨胀越大。与温度热容

格律乃森定律：[4]热膨胀系数与定容比热容成正比，它们有相似温度依赖关系，在低温下随温度升高急剧增大，而到高温则趋于平缓。

与结合能熔点

熔点较高的金属具有较低的膨胀系数。线膨胀系数和熔点的关系可由经验公式表示如下：

以上就是与金属热膨胀系数，计算公式是怎样的？相关内容，是关于金属加热膨胀的实质是什么？的分享。看完金属相变过程的体积膨胀后，希望这对大家有所帮助！

衰变热计算公式

注：第四节 复合核反应统计理论位元即比特

鸡蛋加速到光速50%，然后撞击地球，能将地球毁灭吗？

看见有人提问：“如果鸡蛋加速到光速的50%，然后撞击地球，能将地球毁灭吗？”

我先做一个直截了当的解答：当然不会毁灭地球。

一个在地球表面的鸡蛋的质量，可以设定为50g，当它超高速运动的时候，质量会变化。按照相对论原理，比如说这次加速到光速的50%时，其质量会变大为原先的1.4倍。

有了质量，再来计算它的动能。依据动能公式，以计算出其动能为10的15次方焦耳。

仅仅二、α衰变的系统性实验规律是10的15次方焦耳，这样的动能是远远不足以给地球带来什么大的灾难的。

为什么这样说呢？

这个以光速50%运行的鸡蛋，当它进入地球大气层后，鸡蛋的物质会与气体分子发生剧烈的摩擦，然后形成离子流。离子流将顷刻间毁灭鸡蛋的原有形态，将之的瓦解掉。也就是说，当这枚鸡蛋还未撞击到地表，已经不存在了。

那么，设没有大气小结层的保护，这枚鸡蛋是直接撞击到地面呢？

地球上海洋的面积占据地表总面积的71%，这枚鸡蛋大概率会掉入海中。这时候，海水可以迅速的吸收鸡蛋撞击带来的能量，不会对地球造成太大的影响。

那么，设这枚鸡蛋又恰好在降落的过程中避开了海洋，而是直接撞击到硬邦邦的地面呢？会怎么样呢？

是：不会怎么样。

地球的表面是地壳，平均厚度为接近20千米，鸡蛋的动能还不足以穿越这20千米的厚度。至于说什么“毁灭地球”，更是痴心妄想。地球是一个巨大的物质体，是万有引力将这么巨量的物质强行凝聚在一起，所以地球不会无缘无故的瓦解。依据地球的质量做计算，地球的引力结合能为2.24x10^32焦耳，10的后面还有32次方。这是一个很大的数值。如果要毁灭地球，让地球土崩瓦解，至少需要动能超过2.24x10^32焦耳。但这枚鸡蛋的动能不过是区区10的15次方焦耳，想要毁灭地球，还相了很多个数量级。即使是最外层的地壳，都足以轻松抵御冲击，所以鸡蛋撞地球，连挠痒痒都算不上。

我们可以将鸡蛋直接转化为能量，用质能方程来计算，会发现，50克物质以50%光速运行具有的能量，不过相当于40千克元素的核变能量。计算机模拟发现，诱发一场局部有感需要相当于600千克元素的核变能量，40千克元素的核变能量完全就不够看。如果这么多的能量直接炸在地表，可以炸出一个大窟窿，但也别想太逆天。

就是应用到普普通通、简简单单的牛顿力学而已。一点都不用高深。

说实话，全世界目前有好几万枚核弹头，全部当量一起引爆，也不够毁灭地壳的万分之一。区区一枚鸡蛋，更别提了。想要进而毁灭地球，那仅是痴人说梦罢了。

那么，设我们想办法把这枚鸡蛋继续加加速，让它从50%光速继续飙升，一路达到无限接近光速，那会怎么样呢？理论上无限接近光速，能量也会接近无限。但这是根本做不到的任务。就设先把鸡蛋加速到光速的99%好了。事实上，这枚鸡蛋也是无法做到这样高速的。我们知道，宇宙空间不是真空，也是有一些分子物质在的，主要是氢原子构成的分子。尽管数量很少，但总有一些。在一些最空旷的宇宙深空，一立方千米内也会存在几个分子。当鸡蛋在宇宙中高速运行时，不可避免会与这些分子物质发生撞击，然后由于库仑力产生电磁辐射。电磁辐射会产生反作用力，对鸡蛋实施减速。所以鸡蛋会被不断的予以强行减速，然后就越来越慢。也就是说，这枚鸡蛋根本就难以加速到光速的99%。

写完鸡蛋的故事，一看时间，凌晨1点12分，肚子饿了……得，继续饿肚子吧。晚安。

作者：怀疑 探索 者

原子核壳模型中的单粒子能级在哪里可查?

金属的热膨胀率是什么?

原子核物理学

【作 者】王炎森

【出版社】原子能出版社

【相关的分类】

【ISBN书号】7502218211 【定价】￥20.00

【出版时间】0000-00-00 【开本】16开

【页数】389 【装帧】平装

目录

序言

绪论

篇 原子核的静态特性和核力

章 原子核的组成、质量和大小

节 原子核的组成

一、原子核的组成

二、原子核的不稳定性

三、反核子与反原子

第二节 原子核的质量和液滴模型

二、利用液滴模型得出结合能半经验公式

第三节 原子核的大小

一、高能电子散射实验及核电荷的费米分布

二、μ原子的X射线谱、光谱的同位素移位和镜象核法

三、核电荷半径公式的改进

四、核物质分布与中子皮

第四节 核内的非核子自由度

一、介子自由度与核子激发态

二、核子夸克结构及EMC效应

思考题和习题

附录1A 原子核的形状因子

参考文献

第二章 原子核的电磁性质和其他属性

节 原子核的自旋和磁矩

一、原子核的自旋

二、原子核的磁矩

第二节 磁超精细相互作用

一、原子光谱的磁超精细结构

二、磁超精细相互作用对核能级的影响

三、原子核自旋和磁矩的测量

第三节 原子核的电四极矩

一、经典和量子的电四极矩

二、内禀电四极矩

第四节 电超精细相互作用

一、原子能级的电四极超精细分裂

二、电超精细相互作用引起核能级的移位和分裂

三、原子核电四极矩的测量

第五节 原子核的节 中子基本性质和中子源宇称和统计性

一、原子核的宇称

二、原子核的统计性

思考题和习题

附录2A 原子核电四极矩与电场梯度的相互作用

参考文献

第三章 核子－核子相互作用

一、氘核 核力与自旋有关、张量力

二、高能n－p散射——交换力

三、n－p极化散射 自旋轨道耦合力

四、高能p－p散射 斥力芯

第二节 核力的电荷无关性和同位旋

一、核力的电荷无关性

二、同位旋

三、同位旋多重态

第三节 唯象核势和核力的微观理论

一、对称性对核势的限制

二、HJ势

三、核力的微观理论

四、核多体计算中的有效核势

思考题和习题

附录3A 核力有效力程理论公式推导

参考文献

第二篇 原子核的单粒子运动和集体运动

第四章 原子核中的单粒子运动

节 原子核中的幻数

一、幻数存在的实验事实

二、壳模型的提出及基本定

第二节 球形核中单粒子势及单粒子能级系

一、体系的哈密顿量及平均势

二、球形谐振子势与无限深球方阱势

三、伍兹萨克逊势

四、自旋－轨道耦合势

第三节 单粒子壳模型的应用

一、原子核基态的自旋和宇称

二、原子核的低激发态

三、同质异能素岛

五、原子核的电四极矩

六、原子核内部深处的核子轨道运动

第四节 单粒子壳模型的改进

一、考虑闭合主壳层外所有核子的贡献

二、成对相互作用（对关联）

三、组态混合

四、平均占有数

第五节 变形势场中单粒子运动与壳结构

一、尼尔逊哈密顿量

二、尼尔逊单粒子能级图

三、变形核基态的自旋和宇称

思考题和习题

参考文献

第五章 原子核的集体运动

节 原子核集体运动的实验依据

一、原子核的电四极矩和变形核

二、核变形的产生

三、偶偶核激发谱特征的系统性分析

第二节 原子核的表面振动

一、球形偶偶核振动谱的特征

二、核形状的描述

四、变形偶偶核的振动 一β振动和γ振动

五、奇A核的振动谱

第三节 变形核的转动谱

一、变形偶偶核转动谱的特征

二、偶偶核转动能级公式的改进

三、变形核转动谱的理论描述

四、变形偶偶核激发态的转动带

五、奇A核的转动谱

六、转动惯量的计算

第四节 变形核基态磁矩和电四极矩

一、磁矩

二、电四极矩

第五节 高自旋态和回弯现象

一、高自旋态的产生

二、转动惯量与转动角频率关系，回弯现象

三、回弯现象的解释

四、原子核的超变形

第六节 相互作用玻色子模型（IBM）

一、模型的提出和基本设

二、IBM处理问题的特点及其成功

三、模型的不断改进

思考题和习题

附录5A 两个声子耦合的总角动量

参考文献

第三篇 原子核衰变

第六章 放射性衰变规律及其应用

节 放射性衰变的能量条件和衰变纲图

一、α、β和Υ衰变的能量条件

二、衰变纲图

第二节 放射性衰变的一般规律

一、指数衰变规律、半衰期和平均寿命

二、放射性活度及其单位

三、半衰期的测量

四、分支衰变与射线数

五、比放射性

第三节 级联衰变规律

一、放射系

二、级联衰变公式

三、放射性平衡

第四节 衰变规律的应用

一、地质年代的测定

二、14C测定年代，加速器质谱学（AMS）技术

三、人工放射性核素的制备

思考题和习题

参考文献

第七章 α衰变及其他重粒子的发射

节 α衰变的系统性规律

一、α衰变能

三、α衰变规律与核结构模型

第二节 α衰变的库仑势垒贯穿理论

一、势垒的特征

二、势垒贯穿的计算

第三节 α粒子的角动量、宇称和α衰变能谱

一、α粒子所带的角动量和宇称

二、α衰变能谱与核能级

第四节 质子及其他重粒子发射的奇异放射性

一、质子放射性

二、发射重粒子的奇异放射性

思考题和习题

参考文献

第八章 β衰变

一、连续β能谱与中微子设

二、中微子的性质

三、中微子存在的实验证明

第二节 β衰变的费米理论和衰变几率公式

一、β衰变几率公式

二、β衰变常数λ

三、轨道电子俘获

第三节 跃迁分类与角动量 宇称选择规则

一、跃迁分类

二、角动量和宇称的选择规则

三、比较半衰期

四、弱相互作用常数的估计

第四节 丘里描绘

一、推断β跃迁的类型

二、由β能谱来研究核能级

三、中微子的质量

一、双β衰变

二、β延迟粒子发射

第六节 弱相互作用中宇称不守恒

一、θ－τ之谜与β衰变中宇称不守恒

二、β衰变中“谁”破坏了宇称守恒

思考题和习题

附录8Aβ衰变跃迁几率中末态能级密度的计算

参考文献

第九章 Υ跃迁

节 Υ跃迁的几率公式

一、经典电磁辐射

二、量子Υ跃迁几率公式

三、不同类型、不同极次的跃迁几率比较

第二节 角动量和宇称的选择规则

一、Υ光子角动量L与核态自旋变化△I的关系

二、Υ跃迁的电磁性与核态宇称变化△π的关系

三、Υ跃迁选择规则应用举例

第三节 内转换

一、内转换现象

二、内转换系数

三、0＋→0＋跃迁

第四节Υ跃迁与核结构

一、单质子壳模型的韦斯科夫估计

二、振动能级间与转动能级间的Υ跃迁

三、Υ射线谱与核能级

第五节 Υ－Υ角关联

一、角分布的测量

二、角关联函数

四、扰动角关联

第六节 穆斯堡尔效应

一、Υ共振吸收和散射

二、用多普勒补偿来实现共振吸收

三、穆斯堡尔效应（无反冲共振吸收）

四、穆斯堡尔效应的应用

思考题和习题

参考文献

第四篇 原子核反应

第十章 核反应运动学

节 核反应的分类和守恒定律

一、核反应的分类

二、核反应中的守恒定律

第二节 Q方程及其应用

一、反应能（Q值）

二、Q方程及核反应运动学的特点

三、Q方程的应用一 弹性散射的运动学因子和出射粒子的能量分辨率

第三节 实验室坐标系和质心坐标系的转换

一、质心系中运动学的特点

二、出射角θL和θc的转换关系及Υ值的意义

思考题和习题

参考文献

第十一章 核反应截面的一般描述

节 核反应截面以及在不同坐标系中的转换

一、核反应截面定义

二、核反应中的可观测量

第二节 核反应产额

二、中子反应产额

三、带电粒子反应产额

四、应用举例——同位素生产和活化分析

第三节 细致平衡原理

一、基本关系式

二、能量匹配

三、角度匹配

四、应用举例

第四节 核反应截面的分波分析

一、量子力学分波及其意义

二、弹性散射截面的计算公式

三、反应截面计算公式

四、总截面计算公式

五、ηl的理论计算

第五节 核反应进程和核反应机制

一、三阶段图象

二、各种截面间关系

三、核反应机制

思考题和习题

附录11A 细致平衡原理公式推导

参考文献

第十二章 核反应的模型理论

节 光学模型

一、历史回顾

三、光学模型计算平均截面

四、光学势及应用举例

五、光学势研究进展

第二节 核反应共振与复合核模型

一、复合核模型

二、激发曲线共振峰与复合核共振能级

三、无关性设的实验检验

第三节 单能级共振的布莱特－维格纳（Breit－Wigner）公式

二、一般情况的单能级B－W公式

三、势散射与共振散射的干涉效应

四、B－W公式应用举例

一、蒸发模型

二、复合核衰变的H－F理论

三、带宽度涨落修正的H－F公式（HFW）

第五节 直接反应和预平衡发射

一、直接反应

二、预平衡发射

思考题和习题

附录12A B－W公式的多普勒展宽

参考文献

第十三章 巨多极共振和重离子核反应

节 光核反应和巨多极共振

一、核吸收光子后的典型行为

二、巨偶极共振激发曲线的特征

三、不同激发模式的巨共振

第二节 重离子核反应

一、重离子核反应的特点

二、按能量的分类

三、低能重离子反应的碰撞参量与分类

四、低能区基本反应的特点

五、中能区核核碰撞的若干研究内容

六、放射性核束

七、高能核碰撞——寻找QGP

思考题

参考文献

第五篇 中子物理 裂变和聚变

第十四章 中子物理

一、中子基本性质

二、中子源

三、超冷中子

第二节 中子的慢化和扩散

一、宏观截面和平均自由程

二、中子的慢化

三、热中子的扩散

四、中子测井和中子测水

第三节 中子衍射及应用

一、热中子衍射的基本原理

二、热中子衍射的特征

三、热中子衍射的应用

四、中子的其他应用

思考题和习题

参考文献

第十五章 裂变和聚变

节 裂变的发现和裂变的液滴模型理论

一、裂变的发现

二、玻尔－惠勒的核裂变液滴模型理论

三、重核的三分裂变和四分裂变

第二节 裂变的实验特征

一、裂变碎片的质量分布

二、裂变中释放的能量

四、裂变截面

一、壳校正的基本方法

二、双峰势垒

三、壳校正的成功

四、超重元素

第四节 核电站

一、受控裂变反应

二、裂变反应堆介绍

三、秦山核电站

四、放射性洁净核能系统

第五节 核聚变反应的特征和劳逊判据

一、太阳中的核聚变反应

二、人工可利用的核聚变反应

三、聚变反应基本特征

四、可控热核聚变的劳逊判据

第六节 可控热核聚变的约束装置

一、磁镜装置

二、磁收缩效应和托卡马克装置

三、惯性约束装置

四、其他聚变反应途径的探索

思考题和习题

附录15A 四极小变形下的核的表面能和库仑能的计算

参考文献

附录I 基本物理常数表

附录Ⅱ 核素数据表

习题

索引

人名索引